Grupo pontual

Em geometria e cristalografia, um grupo pontual é um grupo de simetrias geométricas (grupo de isometria) que mantém constante pelo menos um ponto fixo. Os grupos pontuais podem existir em um espaço euclidiano de qualquer outra dimensão, e cada grupo pontual na dimensão d é um subgrupo do grupo ortogonal O(d).^[1]^[2] Os grupos pontuais podem ser considerados como um conjunto de matrizes ortogonais M que transformam um ponto x em um ponto y:

y= M.x

onde a origem é o ponto fixo. O elementos dos grupos pontuais podem ser: rotações (determinante de M= 1) rotações impróprias, reflexões, rotações-reflexões, ou roto-reflexões (determinante de M= -1). Todos os grupos pontuais das rotações de dimensão d são subgrupos do grupo ortogonal especial SO(d).

Os grupos pontuais discretos em mais de uma dimensão se agrupam em famílias infinitas, porém pelo teorema de restrição cristalográfica e por um dos teoremas de Bieberbach, cada número de dimensões só tem um número finito de grupos pontuais que são simétricos em relação a uma retículo com esse número de dimensões. Estes são os grupos pontuais cristalográficos.

APLICAÇÃO NA QUÍMICA TEORIA DOS GRUPOS

SIMETRIA

Podemos notar que a simetria está presente em grande parte da nossa vida, seja ela uma obra de arte possuindo a mesma proporção, equilíbrio, ou outros fatores, também está presente na matemática quando a posição do objeto permanece inalterada a partir da sua transformação, um exemplo que temos disso é o grupo $S_{3}$ , além de vários outros.

Elementos de simetria

Planos especulares
Eixos de rotação
Centros de inversão

GRUPOS PONTUAIS

Grupos pontuais é o conjunto de todos os elementos de simetria que descreve a simetria total de uma molécula

Tipos

Grupos de baixa simetria
Grupos de alta simetria
Grupos D
Grupos C

GRUPOS DE PONTOS DE SIMETRIA

Suponha que tenhamos, por inspeção, compilado uma lista de todos os elementos de simetria possuídos por uma dada molécula. Podemos então listar todas as operações de simetria geradas por cada um desses elementos. Nosso primeiro objetivo é demonstrar que uma lista tão completa de operações de simetria satisfaz os três critérios para um grupo matemático. Quando isso for estabelecido, estaremos livres para usar os teoremas relativos ao comportamento de grupos para ajudar a lidar com problemas de simetria molecular. Vamos primeiro especificar o que queremos dizer com um conjunto completo de operações de simetria para uma determinada molécula. Um conjunto completo é aquele em que todo produto possível de duas operações no conjunto é também uma operação no conjunto. Consideremos como exemplo o conjunto de operações que podem ser realizadas em uma molécula plana $AB_{3}$ . Estes são E , $C_{3}$ , $C_{3}^{2}$ , $C_{2}$ , $C_{2}^{'}$ , $C_{2}^{\shortparallel }$ , $\sigma _{v}$ , $\sigma _{v}^{'}$ , $\sigma _{v}^{\shortparallel }$ , $\sigma _{h}$ , $S_{3}$ e $S_{3}^{2}$ . Deve ficar claro que nenhuma outra operação de simetria é possível . Se enumerarmos os átomos B como indicado, podemos trabalhar sistematicamente com todos os produtos binários; por exemplo:

Assim, vemos que $\sigma _{v}C_{3}$ = $\sigma _{v}^{'}$ . Procedendo desta forma, podemos verificar todas as combinações e descobriremos que o conjunto dado é, de fato, completo. Agora, podemos ver que, como nosso conjunto de operações é completo no sentido definido acima, ele satisfaz o primeiro requisito de que deve existir um elemento de grupo “E” tal que para todos os outros elementos do grupo, digamos X, EX = XE = X, também seja satisfeito. A "operação" de não realizar nenhuma operação, ou aquela que resulta de uma sequência de operações que envia a molécula para uma configuração idêntica à original (Por exemplo, $\sigma ^{2}$ , $C_{n}^{n}$ é nossa identidade E. E temos que a lei associativa é obviamente válida para produtos de operações de simetria. O requisito final, de que todo elemento do grupo tenha um inverso, também é satisfeito. Para um grupo composto de operações de simetria, podemos definir o inverso de uma operação dada como aquela segunda operação, que irá desfazer exatamente o que a operação faz. Em termos mais sofisticados, o recíproco S de uma operação R deve ser tal que RS = SR = E. Vamos considerar cada tipo de operação de simetria. Para σ, reflexo no plano , o inverso é claramente ele mesmo: σ X σ = $\sigma ^{2}$ = E. Para rotação adequada, $C_{n}^{m}$ , o inverso é o $C_{n}^{n}-^{m}$ , para $C_{n}^{m}$ × $C_{n}^{n}-^{m}$ = $C_{n}^{n}$ = E. Para rotação imprópria, $S_{n}^{m}$ , a recíproco depende se m e n são pares ou ímpares, mas existe uma recíproca em cada um dos quatro casos possíveis. Quando n é par, o recíproco de $S_{n}^{m}$ é $S_{n}^{n}-^{m}$ se m é par ou ímpar. Quando n é ímpar e m é par, $S_{n}^{m}=C_{n}^{m}$ , cujo recíproco é $C_{n}^{n}-^{m}$ .Para $S_{n}^{m}$ com n e m ímpar, podemos escrever $S_{n}^{m}$ = $C_{n}^{m}\sigma$ .O recíproco seria o produto $C_{n}^{n}-^{m}\sigma$ , que é igual a $C_{n}^{2}n-^{n}\sigma$ e que por sua vez pode ser escrito como uma única operação, $S_{n}^{2}n-^{m}$ . ^[3]Mostramos que conjuntos completos de operações de simetria constituem grupos.

Referências

↑ Donald E. Sands; Introduction to Crystallography; Courier Corporation, 1969. pg 69
↑ Christopher Hammond; The Basics of Crystallography and Diffraction; Oxford University Press, 2001. pg 79
↑ F.A Cotton Chemical Applications of Group Theory 3rd. de. WileyInterscience, New York, 1990.

[1] Donald E. Sands; Introduction to Crystallography; Courier Corporation, 1969. pg 69

[2] Christopher Hammond; The Basics of Crystallography and Diffraction; Oxford University Press, 2001. pg 79

[3] F.A Cotton Chemical Applications of Group Theory 3rd. de. WileyInterscience, New York, 1990.

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